Везана наелектрисања

Шаблон:Bez izvora Електрична поларизација у вези је са прерасподелом везаних електрона у материјалу, што ствара додатну густину наелектрисања познату и као густина везаних наелектрисања ${\rho }_v$:

${\rho }_v=-\mathrm{\nabla }\cdot 𝐏$

тако да је укупна густина наелектрисања која се рачуна у Максвеловим једначинама дата са:

$\rho ={\rho }_s+{\rho }_v$

где је ${\rho }_s$ густина слободних наелектрисања.

На површини поларизованог материјала, везана наелектрисања се јављају као површинска густина наелектрисања:

${\sigma }_v=𝐏\cdot {\widehat{𝐧}}_{\mathrm{v}\mathrm{a}\mathrm{n}}$

где је ${\widehat{𝐧}}_{\mathrm{o}\mathrm{u}\mathrm{t}}$ јединични вектор усмерен споља, нормално на површину. Ако је P униформно унутар материјала, ово површинско налектрисање је уједно и једино наелектрисање у материјалу.

Када се густина поларизације мења у времену, тада временски зависна густина везаних наелектрисања ствара густину струје од:

${𝐉}_v=\frac{\partial 𝐏}{\partial t}$

тако да укупна густина струје која се рачуна у Максвеловим једначинама износи:

$𝐉={𝐉}_{𝐬}+\mathrm{\nabla }\times 𝐌+\frac{\partial 𝐏}{\partial t}$

где је ${𝐉}_{𝐬}$ густина струје слободних наелектрисања, а други члан настаје услед промене магнетског поља (када постоји).